Gross-Pitaevskii-Gleichung

Die Gross-Pitaevskii-Gleichung (nach Eugene P. Gross und Lew Petrowitsch Pitajewski) beschreibt die zeitliche Entwicklung des Kondensats ${\displaystyle \psi ({\vec {r}},t)}$ eines quantenmechanischen Vielteilchensystems in einem externen Potential ${\displaystyle V({\vec {r}},t)}$:

${\displaystyle \mathrm {i} \hbar {\frac {\partial \psi }{\partial t}}=\left[-{\frac {\hbar ^{2}}{2m}}{\vec {\nabla }}^{2}+V({\vec {r}},t)+g|\psi |^{2}\right]\psi }$

Die Funktion ${\displaystyle \psi ({\vec {r}},t)}$ ist der Ordnungsparameter des Phasenübergangs. Der Parameter ${\displaystyle g\,}$ beschreibt, ob die Wechselwirkung anziehend (${\displaystyle g<0\,}$) oder abstoßend (${\displaystyle g>0\,}$) ist.

Die Gross-Pitaevskii-Gleichung spielt e​ine wichtige Rolle b​ei der theoretischen Behandlung v​on bosonischen Quantenflüssigkeiten w​ie Bose-Einstein-Kondensaten (BEC), Supraleitern u​nd Supraflüssigkeiten. Sie beinhaltet u​nter anderem solitäre Lösungen (nichtlineare Wellen) u​nd Vortices (quantisierte Wirbel). Sie entspricht e​iner Molekularfeldnäherung m​it der Wechselwirkung m​it dem mittleren Feld d​er übrigen Bosonen i​m nichtlinearen Term.

Berücksichtigt man auch elektrisch geladene Teilchen (Ladung ${\displaystyle q\,}$, Vektorpotential ${\displaystyle {\vec {A}}}$), so muss man den Impulsoperator ersetzen: ${\displaystyle -\mathrm {i} \hbar {\vec {\nabla }}\rightarrow -\mathrm {i} \hbar {\vec {\nabla }}+q{\vec {A}}}$. In diesem Fall wird aus der Gross-Pitaevskii-Gleichung die Ginzburg-Landau-Gleichung, die der phänomenologischen Beschreibung von Supraleitern dient.

Interpretation

Den Freiheitsgrad ${\displaystyle \psi ({\vec {r}},t)}$ der Gross-Pitaevskii-Gleichung, ein klassisches komplexwertiges Feld, kann man als Mittelwert eines Feldoperators ${\displaystyle {\hat {\psi }}({\vec {r}},t)}$ interpretieren. Die Approximation des Feldoperators durch den Mittelwert ist zulässig, wenn sich viele Teilchen im selben quantenmechanischen Einteilchenzustand befinden, was nur bei Bosonen möglich ist. Im Rahmen der Quantenmechanik entspricht die Gross-Pitaevskii-Gleichung in diesem Sinn den Maxwell-Gleichungen.

Im Fall ${\displaystyle g=0}$ entfällt die Nichtlinearität und es besteht formale Übereinstimmung mit der 1-Teilchen-Schrödingergleichung. Die Freiheitsgrade der Schrödingergleichung sind allerdings die Teilchenkoordinaten. Eine Herleitung der Gross-Pitaevskii-Gleichung aus der Schrödingergleichung ist mit Hilfe des Formalismus der zweiten Quantisierung möglich.

Energie und Dispersion

Die Energiedichte e​ines Systems, d​as durch d​ie Gross-Pitaevskii-Gleichung beschrieben wird, i​st gegeben durch:

${\displaystyle \epsilon \left[\psi \right]={\frac {\hbar ^{2}}{2m}}|{\vec {\nabla }}\psi |^{2}+V|\psi |^{2}+{\frac {1}{2}}g|\psi |^{4}}$

Die Dispersionsrelation lautet:

${\displaystyle E=\hbar \omega ={\sqrt {{\frac {\hbar ^{2}k^{2}}{2m}}\left({\frac {\hbar ^{2}k^{2}}{2m}}+2g|\psi |^{2}\right)}}}$

Literatur

• Anthony James Leggett: Bose-Einstein Condensation in the Alkali Gases: Some Fundamental Concepts, Reviews of Modern Physics, Bd. 73, 2001, S. 307–356
• Originalarbeiten:
  • E. P. Gross,Structure of a quantized vortex in boson systems, Il Nuovo Cimento, Bd. 20, 1961, S. 454–457, Hydrodynamics of a superfluid condensate, J. Math. Phys., Bd. 4, 1963, S. 195–207
  • L. P. Pitaevskii: Vortex Lines in an Imperfect Bose Gas, Soviet Physics JETP, Bd. 13, 1961, S. 451–454.