Neutralino

Neutralinos s​ind hypothetische Elementarteilchen, d​ie in supersymmetrischen Theorien d​er Elementarteilchenphysik auftreten.

Diese Theorien zeichnen s​ich dadurch aus, d​ass jedem (Quanten-)Feld e​in Partnerfeld zugeordnet wird, d​as sich i​m Spin v​om Original u​m den Betrag 1/2 unterscheidet. Da d​ie Ausgangsfelder h​ier Bosonen s​ind (ganzzahliger Spin), müssen d​ie Neutralinos selbst s​omit Fermionen s​ein (halbzahliger Spin). Insbesondere s​ind Neutralinos Majorana-Fermionen, d. h., s​ie haben k​eine elektrische Ladung u​nd unterscheiden s​ich daher n​icht von i​hren Antiteilchen.

Vier Neutralinos im MSSM

Im minimalen supersymmetrischen Standardmodell (MSSM) sind Neutralinos Überlagerungszustände (Mischungen, Linearkombinationen) aus Superpartnern sowohl elektrisch als auch farbneutraler Eich-[1] und Higgsfelder. Bei ersteren handelt es sich um die Gauginos ${\displaystyle {\tilde {W}}^{0}}$ (Wino, Partner des W⁰) und ${\displaystyle {\tilde {B}}^{0}}$ (Bino, Partner des B⁰), bei letzteren um die Higgsinos ${\displaystyle {\tilde {H}}_{a}^{0}}$ und ${\displaystyle {\tilde {H}}_{b}^{0}}$ (Partner der Higgs-Bosonen ${\displaystyle H_{a}^{0}}$ und ${\displaystyle H_{b}^{0}}$).

Eine direkte Identifikation eines Neutralinos mit einem Partnerfeld eines Eich- oder Higgsfelds ist im Allgemeinen nicht möglich, da diese meist keine definierte Masse haben. Üblicherweise werden die in einem Modell vorhandenen Neutralinos aufsteigend nach ihrer Masse benannt. Im MSSM sind dies Neutralino 1 bis 4, abgekürzt mit ${\displaystyle {\tilde {\chi }}_{1}^{0}\dots {\tilde {\chi }}_{4}^{0}}$ (manchmal auch ${\displaystyle {\tilde {N}}_{1}^{0}\dots {\tilde {N}}_{4}^{0}}$).

Alternative Zusammensetzung

Die postulierten Neutralinos können auch als Superposition der ungeladenen Konstrukte Photino ${\displaystyle {\tilde {\gamma }}}$ und Zino ${\displaystyle {\tilde {Z}}^{0}}$ (anstelle von Wino ${\displaystyle {\tilde {W}}^{0}}$ und Bino ${\displaystyle {\tilde {B}}^{0}}$) mit den ungeladenen Higgsinos ausgedrückt werden.

Photino ${\displaystyle {\tilde {\gamma }}}$ und Zino ${\displaystyle {\tilde {Z}}^{0}}$ sind nämlich selbst bereits Linearkombinationen von ${\displaystyle {\tilde {W}}^{0}}$ und ${\displaystyle {\tilde {B}}^{0}}$, in derselben Weise wie nach dem Standardmodell Photon ${\displaystyle \gamma }$ und Z⁰-Boson, die elektrisch neutralen Eichbosonen der elektroschwachen Wechselwirkung, aus den neutralen Eichfeldern W⁰ und B⁰ hervorgehen:

${\displaystyle {\Psi _{\gamma } \choose \Psi _{Z^{0}}}={\begin{pmatrix}\cos \theta _{W}&\sin \theta _{W}\\-\sin \theta _{W}&\cos \theta _{W}\end{pmatrix}}{\Psi _{B^{0}} \choose \Psi _{W^{0}}}}$

${\displaystyle \Rightarrow {\Psi _{\tilde {\gamma }} \choose \Psi _{{\tilde {Z}}^{0}}}={\begin{pmatrix}\cos \theta _{W}&\sin \theta _{W}\\-\sin \theta _{W}&\cos \theta _{W}\end{pmatrix}}{\Psi _{{\tilde {B}}^{0}} \choose \Psi _{{\tilde {W}}^{0}}}.}$

Dabei ist ${\displaystyle \theta _{W}}$ der Weinbergwinkel und ${\displaystyle \Psi }$ die Wellenfunktion.

Wegen der noch unberücksichtigten Mischung der Felder ${\displaystyle {\tilde {\gamma }}}$ und ${\displaystyle {\tilde {Z}}^{0}}$ mit den ungeladenen Higgsinos sind Photino und Zino im Allgemeinen keine Kandidaten für beobachtbare Teilchen.

Szenarien für die beiden leichten Neutralinos

Moortgat-Pick und Fraas[2] haben für die beiden leichteren Neutralinos ${\displaystyle {\tilde {N}}_{1}^{0}}$ und ${\displaystyle {\tilde {N}}_{2}^{0}}$ drei verschiedene Szenarien untersucht. Dabei unterscheiden sich jeweils die Stärken der Anteile Photino ${\displaystyle {\tilde {\gamma }}}$, Zino ${\displaystyle {\tilde {Z}}^{0}}$ und Higgsinos ${\displaystyle {\tilde {H}}_{a}^{0}}$ und ${\displaystyle {\tilde {H}}_{b}^{0}}$ an der Mischung, wodurch unterschiedliche Identifizierungen der beiden Neutralinos mit einzelnen Anteilen nahegelegt oder auch unmöglich gemacht werden:

Neutralino	${\displaystyle {\tilde {N}}_{1}^{0}}$				${\displaystyle {\tilde {N}}_{2}^{0}}$
Mischungs- anteil	${\displaystyle {\tilde {\gamma }}}$	${\displaystyle {\tilde {Z}}^{0}}$	${\displaystyle {\tilde {H}}_{a}^{0}}$	${\displaystyle {\tilde {H}}_{b}^{0}}$	${\displaystyle {\tilde {\gamma }}}$	${\displaystyle {\tilde {Z}}^{0}}$	${\displaystyle {\tilde {H}}_{a}^{0}}$	${\displaystyle {\tilde {H}}_{b}^{0}}$
Szenario A	+0,94	−0,32	−0,08	−0,07	+0,34	−0,90	−0,16	−0,23
Szenario B	+0,67	−0,63	−0,13	−0,09	+0,65	-0,75	−0,18	−0,10
Szenario C	+0,10	−0,17	−0,19	−0,96	+0,06	−0,31	−0,92	−0,24

(A) Beim leichtesten Neutralino ${\displaystyle {\tilde {N}}_{1}^{0}}$ überwiegt die Photino-Komponente und beim zweitleichtesten ${\displaystyle {\tilde {N}}_{2}^{0}}$ die Zino-Komponente, die Higgsinos spielen jeweils nur eine geringe Rolle. In diesem Fall könnte man also die beiden leichtesten Neutralinos mit dem Photino und dem Zino (ungefähr) gleichsetzen.

(B) ${\displaystyle {\tilde {N}}_{1}^{0}}$ und ${\displaystyle {\tilde {N}}_{2}^{0}}$ sind beide etwa zu gleichen Teilen aus Photino- und Zino-Komponente zusammengesetzt, die Higgsinos spielen ebenfalls nur eine untergeordnete Rolle. Eine Zuordnung ist nicht möglich, allerdings bleiben die elektroschwachen Gauginos (weitgehend) unter sich.

(C) Bei den beiden leichten Neutralinos ${\displaystyle {\tilde {N}}_{1}^{0}}$ und ${\displaystyle {\tilde {N}}_{2}^{0}}$ gibt es jeweils nur geringe Anteile von Photino und Zino, dafür aber starke Komponenten der Higgsinos ${\displaystyle {\tilde {H}}_{a}^{0}}$ bzw. ${\displaystyle {\tilde {H}}_{b}^{0}}$. Dies legt eine entsprechende Gleichsetzung der beiden leichten Neutralinos mit den neutralen Higgsinos nahe.

Leichtestes Neutralino als WIMP-Kandidat

Von besonderer Bedeutung i​st das leichteste Neutralino. In vielen Modellen i​st es stabil, h​at eine Masse v​on einigen hundert GeV/c² (Protonmasse z​um Vergleich: 0,94 GeV/c²) u​nd aufgrund seiner fehlenden elektrischen Ladung e​ine geringe Wechselwirkung m​it Licht. Daher wäre e​s als leichtestes supersymmetrisches Teilchen (LSP) e​in vielversprechender Kandidat für Dunkle Materie, e​in sogenanntes WIMP. Die Particle Data Group g​ab 2006 a​ls experimentelle untere Grenze für d​ie Neutralinomasse 46 GeV/c² an.[3]

Siehe auch

• Chargino: Mischungen der geladenen Winos ${\displaystyle {\tilde {W}}^{1}}$ und ${\displaystyle {\tilde {W}}^{2}}$ bzw. ${\displaystyle {\tilde {W}}^{+}}$ und ${\displaystyle {\tilde {W}}^{-}}$ (Partner der elektrisch geladenen W-Bosonen) und der geladenen Higgsinos ${\displaystyle {\tilde {H}}^{+}}$ und ${\displaystyle {\tilde {H}}^{-}}$

Fußnoten und Einzelnachweise

1. Es tragen nur die neutralen Eichfelder der elektroschwachen Wechselwirkung bei.
2. G. Moortgat-Pick & H. Fraas (beide Univ. Würzburg): Angular and Energy Distribution in Neutralino Production and Decay With Complete Spin Correlations. In: Acta Physica Polonia B. 28, Nr. 11, 1997, S. 2395–2400, arxiv:hep-ph/9712354.
3. PDG, siehe PDF-Datei Searches (Supersymmetry, Compositeness); die Joint LEP2 Supersymmetry Working Group, Aleph, Delphi, L3 and Opal Experiments gibt 47 GeV/c² an.