Unbeschränkter Borel-Funktionalkalkül

Der unbeschränkte Borel-Funktionalkalkül i​st ein Instrument i​n der mathematischen Theorie d​er dicht-definierten selbstadjungierten Operatoren. Er erlaubt e​ine „Einsetzung“ solcher Operatoren i​n Borelfunktionen, w​as unter anderem i​n der Quantenmechanik Anwendung findet, d​a die selbstadjungierten Operatoren d​ie quantenmechanischen Observablen sind. Dieser Funktionalkalkül i​st mathematisch s​ehr aufwändig, d​a der Umgang m​it dicht-definierten Operatoren zusätzliche Techniken erfordert.

Ausgangssituation

Es sei ein dicht definierter, selbstadjungierter Operator mit Definitionsbereich in einem separablen Hilbertraum (dicht-definiert bedeutet, dass dicht liegt). Das Spektrum eines solchen Operators ist die Menge aller , so dass der Operator nicht bijektiv ist. Man kann zeigen, dass das Spektrum eines selbstadjungierten Operators reell ist. Wie im Falle der beschränkten selbstadjungierten Operatoren gibt es ein Spektralmaß , so dass gilt.

Ist eine beschränkte Borelfunktion, so kann man

bilden, denn definiert wegen der Beschränktheit von eine stetige Sesquilinearform auf .

Unbeschränkte Borelfunktionen

Sei nun eine Borelfunktion, die auch unbeschränkt sein darf. Die Bildung von wird wie folgt auf den Fall beschränkter Borelfunktionen zurückgeführt. Es sei

.

Dann wird der dicht-definierte Operator durch den Definitionsbereich und durch die Formel für definiert.

Für den so definierten Operator lässt sich Folgendes zeigen:

  • für alle
  • für alle

Der Funktionalkalkül

Während man beim beschränkten Borel-Funktionalkalkül für normale Operatoren einen *-Homomorphismus von der Algebra der beschränkten Borelfunktionen nach erhält, kann man im hier betrachteten Fall der unbeschränkten Borelfunktionen und dicht-definierten selbstadjungierten Operatoren nicht mehr ohne weiteres von einem Homomorphismus sprechen, da die dicht-definierten Operatoren keine Algebra bilden; das Links-Distributivgesetz gilt nicht. Ist nämlich ein dicht-definierter Operator, der identische Operator auf und , so ist und . Um diesem Umstand gerecht zu werden muss man entweder nach jeder algebraischen Operation den entstandenen Operator abschließen, dies ist im unten angegebenen Lehrbuch von Kadison und Ringrose mit zusätzlichen Techniken aus der Theorie der Von-Neumann-Algebren ausgeführt, oder, wie im unten angegebenen Lehrbuch von Dunford und Schwartz, die Definitionsbereiche der Operatoren berücksichtigen. In der hier gegebenen Darstellung wird der zweite Weg beschritten. Die dabei auftretenden Inklusionen beziehen sich auf die Graphen der Operatoren, das heißt man schreibt , wenn eine Erweiterung von ist.

Es sei ein dicht-definierter selbstadjungierter Operator auf mit Spektralmaß . Dann gelten für , Borelfunktionen und Borelmengen folgende Regeln:

  • und

Für d​as Spektrum lässt s​ich folgende Formel beweisen:

  • .

Die Formel ist nach der hier vorgestellten Konstruktion nicht selbstverständlich, kann aber relativ leicht gezeigt werden. Allgemeiner hat der Ausdruck für ein Polynom zwei mögliche Interpretationen: einmal als im Sinne des oben vorgestellten Kalküls und einmal als im Sinne des Einsetzens in ein Polynom. Man kann beweisen, dass beide Interpretationen übereinstimmen, das heißt

  • für alle Polynome .

Quellen

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