Liste der Mesonen

Die folgenden Tabellen behandeln Mesonen. Sie enthalten d​ie Grundzustände a​ller bekannten u​nd vorhergesagten pseudoskalaren (J^P = 0⁻) u​nd Vektormesonen (J^P = 1⁻), s​owie die Zustände bekannter Skalarmesonen (J^P = 0⁺), Pseudovektor-Mesonen (J^P = 1⁺) u​nd Tensor-Mesonen (J^P = 2^±).

Die in den Tabellen verwendeten Formelzeichen sind: ${\displaystyle I}$ (Isospin), ${\displaystyle G}$ (G-Parität), ${\displaystyle J}$ (Gesamtdrehimpuls), ${\displaystyle P}$ (Parität), ${\displaystyle C}$ (C-Parität), ${\displaystyle Q}$ (elektrische Ladung), ${\displaystyle S}$ (Strangeness), ${\displaystyle C}$ (Charm), ${\displaystyle B'}$ (Bottomness), u (Up-Quark), d (Down-Quark), s (Strange-Quark), c (Charm-Quark) und b (Bottom-Quark) sowie die Symbole für die Teilchen selbst.

Es sind jeweils die Eigenschaften und die Quark-Zusammensetzung der Teilchen aufgelistet. Für die zugehörigen Antiteilchen sind Quarks durch Antiquarks zu ersetzen (und umgekehrt) und die Vorzeichen der Quantenzahlen ${\displaystyle Q}$, ${\displaystyle S}$, ${\displaystyle C}$ und ${\displaystyle B'}$ kehren sich um. Werte in rot sind durch das Experiment noch nicht sicher bestätigt, aber durch das Quarkmodell vorhergesagt und in Übereinstimmung mit den Messungen.

Die Ziffern i​n Klammern hinter e​inem Zahlenwert bezeichnen d​ie Unsicherheit i​n den letzten Stellen d​es Wertes. (Beispiel: Die Angabe 134,9766(6) i​st gleichbedeutend m​it 134,9766 ± 0,0006.)

Pseudoskalare Mesonen

Grundzustände

Teilchen- Name	Teilchen	Quark- Zusammen- setzung	Anti- Teilchen	Quark- Zusammen- setzung	Masse (MeV/c^2) %	${\displaystyle I^{G}}$	${\displaystyle J^{PC}}$	${\displaystyle Q(e)}$	${\displaystyle S}$	${\displaystyle C}$	${\displaystyle B'}$	Lebensdauer (s)	zerfällt vorwiegend in (>5 % der Zerfälle)
Pion[1]	π^+	ud	π^−	du	139,57039(18)	1^−	0^−	+1	0	0	0	2,6033(5) · 10^−8	99,99 %: μ^+ + νμ
Pion[2]	π^0	${\displaystyle \mathrm {\tfrac {u{\bar {u}}-d{\bar {d}}}{\sqrt {2}}} \,}$ ^(a)	selbst	${\displaystyle \mathrm {\tfrac {u{\bar {u}}-d{\bar {d}}}{\sqrt {2}}} \,}$ ^(a)	134,9768(5)	1^−	0^−+	0	0	0	0	8,52(18) · 10^−17	98,82 %: γ + γ
η-Meson[3]	η	${\displaystyle \mathrm {\tfrac {u{\bar {u}}+d{\bar {d}}-2s{\bar {s}}}{\sqrt {6}}} \,}$ ^(a)	selbst	${\displaystyle \mathrm {\tfrac {u{\bar {u}}+d{\bar {d}}-2s{\bar {s}}}{\sqrt {6}}} \,}$ ^(a)	547,862(17)	0^+	0^−+	0	0	0	0	5,0(3) · 10^−19 ^(b)	39 %: γ + γ 33 %: π^0 + π^0 + π^0 23 %: π^+ + π^− + π^0
η′-Meson[4]	η′ = η′(958)	${\displaystyle \mathrm {\tfrac {u{\bar {u}}+d{\bar {d}}+s{\bar {s}}}{\sqrt {3}}} \,}$ ^(a)	selbst	${\displaystyle \mathrm {\tfrac {u{\bar {u}}+d{\bar {d}}+s{\bar {s}}}{\sqrt {3}}} \,}$ ^(a)	957,78(6)	0^+	0^−+	0	0	0	0	3,31(15) · 10^−21 ^(b)	43 %: π^+ + π^− + η 29 %: (ρ^0 + γ) oder (π^+ + π^− + γ) 23 %: π^0 + π^0 + η
η-Meson mit Charm-Quarks[5]	ηc = ηc(1S)	cc	selbst	cc	2983,9(5)	0^+	0^−+	0	0	0	0	2,06 · 10^−23 ^(b)	siehe Zerfallsmoden ηc (PDF; 165 kB)
η-Meson mit Bottom-Quarks[6]	ηb = ηb(1S)	bb	selbst	bb	9398,7(2,0)	0^+	0^−+	0	0	0	0	unbekannt	siehe Zerfallsmoden ηb (PDF; 45 kB)
Kaon[7]	K^+	us	K^−	su	493,677(16)	^1⁄2	0^−	+1	+1	0	0	1,2380(20) · 10^−8	64 %: μ^+ + νμ 21 %: π^+ + π^0 5 %: π^0 + e^+ + νe 6 %: π^+ + π^+ + π^−
Kaon[8]	K^0	ds	K^0	sd	497,611(13)	^1⁄2	0^−	0	+1	0	0	^(c)	^(c)
K-Short[9]	KS^0	${\displaystyle \mathrm {\tfrac {d{\bar {s}}-s{\bar {d}}}{\sqrt {2}}} \,}$ ^(e)	selbst	${\displaystyle \mathrm {\tfrac {d{\bar {s}}-s{\bar {d}}}{\sqrt {2}}} \,}$ ^(e)	497,611(13) ^(d)	^1⁄2	0^−	0	^(e)	0	0	8,954(4) · 10^−11	69 %: π^+ + π^− 30 %: π^0 + π^0
K-Long[10]	KL^0	${\displaystyle \mathrm {\tfrac {d{\bar {s}}+s{\bar {d}}}{\sqrt {2}}} \,}$ ^(e)	selbst	${\displaystyle \mathrm {\tfrac {d{\bar {s}}+s{\bar {d}}}{\sqrt {2}}} \,}$ ^(e)	497,611(13) ^(d)	^1⁄2	0^−	0	^(e)	0	0	5,116(21) · 10^−8	40 %: π^± + e^∓ + νe 27 %: π^± + μ^∓ + νμ 19 %: π^0 + π^0 + π^0 12 %: π^+ + π^− + π^0
D-Meson[11]	D^+	cd	D^−	dc	1869,65(5)	^1⁄2	0^−	+1	0	+1	0	1,040(7) · 10^−12	siehe Zerfallsmoden D^+ (PDF; 358 kB)
D-Meson[12]	D^0	cu	D^0	uc	1864,83(5)	^1⁄2	0^−	0	0	+1	0	4,101(15) · 10^−13	siehe Zerfallsmoden D^0 (PDF; 639 kB)
D-Meson mit Strangeness[13]	Ds^+	cs	Ds^−	sc	1968,34(7)	0	0^−	+1	+1	+1	0	5,04(4) · 10^−13	siehe Zerfallsmoden Ds^+ (PDF; 273 kB)
B-Meson[14]	B^+	ub	B^−	bu	5279,34(12)	^1⁄2	0^−	+1	0	0	+1	1,638(4) · 10^−12	siehe Zerfallsmoden B^+ (PDF; 966 kB)
B-Meson[15]	B^0	db	B^0	bd	5279,65(12)	^1⁄2	0^−	0	0	0	+1	1,519(4) · 10^−12	siehe Zerfallsmoden B^0 (PDF; 1,2 MB)
B-Meson mit Strangeness[16]	Bs^0	sb	Bs^0	bs	5366,88(14)	0	0^−	0	−1	0	+1	1,515(4) · 10^−12	siehe Zerfallsmoden Bs^0 (PDF; 221 kB)
B-Meson mit Charm[17]	Bc^+	cb	Bc^−	bc	6274,9(8)	0	0^−	+1	0	+1	+1	5,10(9) · 10^−13	siehe Zerfallsmoden Bc^+ (PDF; 51 kB)

^(a) Zusammensetzung nur angenähert wegen endlicher Quark-Massen.

^(b) Die PDG gibt die Zerfallsbreite (Γ) an. Die Lebensdauer wurde daraus gemäß τ = ħ/Γ berechnet.

^(c) Eigenzustand der starken Wechselwirkung. Keine bestimmte Lebensdauer (siehe Anmerkungen zu Kaonen).

^(d) Als Massen von K_L und K_S sind die des K⁰ angegeben. Zwischen K_L und K_S gibt es jedoch einen Massenunterschied von etwa 2.2 · 10⁻¹¹ MeV/c².[10]

^(e) Eigenzustand der schwachen Wechselwirkung, keine bestimmte Strangeness. Zusammensetzung nur angenähert wegen CP-Verletzung (siehe Anmerkungen zu Kaonen).

Weitere Zustände

Teilchen	Masse (MeV/c^2)	${\displaystyle I^{G}}$	${\displaystyle J^{PC}}$	${\displaystyle S}$	${\displaystyle C}$	${\displaystyle B'}$	zerfällt vorwiegend in (>5 % der Zerfälle)
η(1295)	1294 ± 4	0^+	0^−+	0	0	0
π(1300)	1300 ± 100	1^−	0^−+	0	0	0
η(1405)	1408,8 ± 2,0	0^+	0^−+	0	0	0
η(1475)	1475 ± 4	0^+	0^−+	0	0	0
π(1800)	1810 ± 11	1^−	0^−+	0	0	0
ηc(2S)	3637,5 ± 1,1	0^+	0^−+	0	0	0

Vektormesonen

Grundzustände

Teilchen- name	Teilchen	Anti- Teilchen	Quark- Zusammen- setzung	Masse (MeV/c^2)	${\displaystyle I^{G}}$	${\displaystyle J^{PC}}$	${\displaystyle Q(e)}$	${\displaystyle S}$	${\displaystyle C}$	${\displaystyle B'}$	Lebensdauer (s)	zerfällt vorwiegend in (>5 % der Zerfälle)
ρ-Meson[18]	ρ^+ = ρ(770)^+	ρ^− = ρ(770)^−	ud	775,26(25)	1^+	1^−	+1	0	0	0	≅ 4,5 · 10^−24 ^(f)^(g)	~100%: π^± + π^0
ρ-Meson[18]	ρ^0 = ρ(770)^0	selbst	${\displaystyle \mathrm {\tfrac {u{\bar {u}}-d{\bar {d}}}{\sqrt {2}}} \,}$	775,26(25)	1^+	1^−−	0	0	0	0	≅ 4,5 · 10^−24 ^(f)^(g)	~100%: π^+ + π^−
ω-Meson[19]	ω = ω(782)	selbst	${\displaystyle \mathrm {\tfrac {u{\bar {u}}+d{\bar {d}}}{\sqrt {2}}} \,}$	782,65(12)	0^−	1^−−	0	0	0	0	7,75(7) · 10^−23 ^(f)	89%: π^+ + π^− + π^0 8%: π^0 + γ
φ-Meson[20]	φ = φ(1020)	selbst	ss	1019,461(16)	0^−	1^−−	0	0	0	0	1,55(1) · 10^−22 ^(f)	49%: K^+ + K^− 34%: KS + KL 15%: (ρ + π) oder (π^+ + π^− + π^0)
J/ψ-Meson[21]	J/ψ = J/ψ(1S)	selbst	cc	3096,900(6)	0^−	1^−−	0	0	0	0	7,09(21) · 10^−21 ^(f)	64%: g + g + g 9%: γ + g + g 6%: e^+ + e^− 6%: μ^+ + μ^−
Υ-Meson[22]	Υ = Υ(1S)	selbst	bb	9460,30(26)	0^−	1^−−	0	0	0	0	1,22(3) · 10^−20 ^(f)	82%: g + g + g
Kaon[23]	K^*+ = K^*(892)^+	K^*− = K^*(892)^−	us	891,76(25)	^1⁄2	1^−	+1	+1	0	0	≅ 1,30 · 10^−23 ^(f)^(g)	~100%: K + π
Kaon[23]	K^*0 = K^*(892)^0	K^*0 = K^*(892)^0	ds	895,55(20)	^1⁄2	1^−	0	+1	0	0	1,35(2) · 10^−23 ^(f)	~100%: K + π
D-Meson[24]	D^*+ = D^*(2010)^+	D^*− = D^*(2010)^−	cd	2010,26(5)	^1⁄2	1^−	+1	0	+1	0	6,9(19) · 10^−21 ^(f)	67%: D^0 + π^+ 30%: D^+ + π^0
D-Meson[25]	D^*0 = D^*(2007)^0	D^*0 = D^*(2007)^0	cu	2006,85(5)	^1⁄2	1^−	0	0	+1	0	>3,1 · 10^−22 ^(f)	64%: D^0 + π^0 35%: D^0 + γ
D-Meson mit Strangeness[26]	Ds^*+	Ds^*−	cs	2112,1(4)	0	1^−	+1	+1	+1	0	>3,4 · 10^−22 ^(f)	93%: Ds^+ + γ 6%: Ds^+ + π^0
B-Meson[27]	B^*+	B^*−	ub	5324,70(22)	^1⁄2	1^−	+1	0	0	+1	unbekannt	B^+ + γ
B-Meson[27]	B^*0	B^*0	db	5324,70(22)	^1⁄2	1^−	0	0	0	+1	unbekannt	B^0 + γ
B-Meson mit Strangeness[28]	Bs^*0	Bs^*0	sb	5415,4(1,8)	0	1^−	0	−1	0	+1	unbekannt	Bs^0+γ
B-Meson mit Charm^(h)	Bc^*+	Bc^*−	cb	unbekannt	0	1^−	+1	0	+1	+1	unbekannt	unbekannt

^(f) Die PDG gibt die Zerfallsbreite (Γ) an. Die Lebensdauer wurde daraus gemäß τ = ħ/Γ berechnet.

^(g) Der exakte Wert hängt von der verwendeten Methode ab. Für Einzelheiten siehe angegebene Referenz.

^(h) Vom Standardmodell vorhergesagt, aber noch nicht beobachtet.

Weitere Zustände

Teilchen	Masse (MeV/c^2)	${\displaystyle I^{G}}$	${\displaystyle J^{PC}}$	${\displaystyle S}$	${\displaystyle C}$	${\displaystyle B'}$	zerfällt vorwiegend in (>5 % der Zerfälle)
π1(1400)	1354 ± 25	1^−	1^−+	0	0	0
ω(1420)	1410 ± 60	0^−	1^−−	0	0	0
ρ(1450)	1465 ± 25	1^+	1^−−	0	0	0
π1(1600)	1660 ± 15	1^−	1^−+	0	0	0
ω(1650)	1670 ± 30	0^−	1^−−	0	0	0
φ(1680)	1680 ± 20	0^−	1^−−	0	0	0
ρ(1700)	1720 ± 20	1^+	1^−−	0	0	0
φ(2170)	2160 ± 80	0^−	1^−−	0	0	0
K^*(1410)	1414 ± 15	^1⁄2	1^−	+1	0	0
K^*(1680)	1718 ± 18	^1⁄2	1^−	+1	0	0
Ds1^*(2700)	2708,3 ± 4,0	0	1^−	+1	+1	0
ψ(2S)	3686,097 ± 0,025	0^−	1^−−	0	0	0	35%: J/ψ(1S) π^+ π^− 18%: J/ψ(1S) π^0 π^0 10%: χc0(1P) γ 10%: χc1(1P) γ 10%: χc2(1P) γ
ψ(3770)	3773,13 ± 0,35	0^−	1^−−	0	0	0	52%: D^0 D^0 41%: D^+ D^−
ψ(4040)	4039 ± 1	0^−	1^−−	0	0	0
ψ(4160)	4191 ± 5	0^−	1^−−	0	0	0
ψ(4230)	4220 ± 15	0^−	1^−−	0	0	0
ψ(4360)	4368 ± 13	0^−	1^−−	0	0	0
ψ(4415)	4421 ± 4	0^−	1^−−	0	0	0
ψ(4660)	4633 ± 7	0^−	1^−−	0	0	0
Υ(2S)	10023,26 ± 0,31	0^−	1^−−	0	0	0	18%: Υ(1S) π^+ π^− 9%: Υ(1S) π^0 π^0 7%: χb2(1P) γ 7%: χb1(1P) γ
Υ(3S)	10355,2 ± 0,5	0^−	1^−−	0	0	0	13%: χb2(2P) γ 13%: χb1(2P) γ 6%: χb0(2P) γ
Υ(4S)	10579,4 ± 1,2	0^−	1^−−	0	0	0	51%: B^+ B^− 49%: B^0 B^0
Υ(10860)	10885,2 ± 2,6	0^−	1^−−	0	0	0
Υ(11020)	11000 ± 4	0^−	1^−−	0	0	0

Skalarmesonen

Die Zusammensetzung v​on Skalarmesonen i​st weitgehend n​och unbekannt u​nd Gegenstand aktueller Forschungen. Viele d​avon werden a​ls mögliche Glueball- o​der Tetraquark-Kandidaten diskutiert.[29]

Teilchen	Masse (MeV/c^2)	${\displaystyle I^{G}}$	${\displaystyle J^{PC}}$	${\displaystyle S}$	${\displaystyle C}$	${\displaystyle B'}$	zerfällt vorwiegend in (>5 % der Zerfälle)
f0(500) oder σ	400–550	0^+	0^++	0	0	0	dominant: π + π
f0(980)	990 ± 20	0^+	0^++	0	0	0	dominant: π + π
a0(980)	980 ± 20	1^−	0^++	0	0	0	dominant: η + π
f0(1370)	1200–1500	0^+	0^++	0	0	0	dominant: ρ + ρ
a0(1450)	1474 ± 19	1^−	0^++	0	0	0	ω + π + π
f0(1500)	1504 ± 6	0^+	0^++	0	0	0	50%: π + π + π + π 35%: π + π 9%: K + K 5%: η + η
f0(1710)	1723 ± 6	0^+	0^++	0	0	0
K0^*(700) oder κ	824 ± 30	^1⁄2	0^+	+1	0	0
K0^*(1430)	1425 ± 50	^1⁄2	0^+	+1	0	0	93%: K + π 9%: K + η
D0^*(2300)^0	2300 ± 19	^1⁄2	0^+	0	+1	0	beobachtet: D^+ + π^−
Ds0^*(2317)^+	2317,8 ± 0,5	0	0^+	+1	+1	0	beobachtet: Ds^+ + π^0
χc0(1P)	3414,71 ± 0,30	0^+	0^++	0	0	0
χb0(1P)	9859,44 ± 0,42	0^+	0^++	0	0	0
χb0(2P)	10232,5 ± 0,5	0^+	0^++	0	0	0

Pseudovektor-Mesonen

Teilchen	Masse (MeV/c^2)	${\displaystyle I^{G}}$	${\displaystyle J^{PC}}$	${\displaystyle S}$	${\displaystyle C}$	${\displaystyle B'}$	zerfällt vorwiegend in (>5 % der Zerfälle)
h1(1170)	1166 ± 6	0^−	1^+−	0	0	0	beobachtet: ρ + π
b1(1235)	1229,5 ± 3,2	1^+	1^+−	0	0	0	dominant: ω + π
a1(1260)	1230 ± 40	1^−	1^++	0	0	0
f1(1285)	1281,9 ± 0,5	0^+	1^++	0	0	0	34%: π + π + π + π 52%: η + π + π 9%: K + K + π
h1(1415)	1416 ± 8	0^−	1^+−	0	0	0
f1(1420)	1426,4 ± 0,9	0^+	1^++	0	0	0	dominant: K + K + π
a1(1640)	1655 ± 16	1^−	1^++	0	0	0
K1(1270)	1272 ± 7	^1⁄2	1^+	+1	0	0	42%: K + ρ 28%: K0^*(1430) + π 16%: K^*(892) + π 11%: K + ω
K1(1400)	1403 ± 7	^1⁄2	1^+	+1	0	0	94%: K^*(892) + π
D1(2420)^0	2420,8 ± 0,5	^1⁄2	1^+	0	+1	0	beobachtet: D^*(2010)^+ + π^− beobachtet: D^0 + π^+ + π^−
Ds1(2460)^+	2459,5 ± 0,6	0	1^+	+1	+1	0	48%: Ds^*+ + π^0 18%: Ds^+ + γ
Ds1(2536)^+	2535,11 ± 0,06	0	1^+	+1	+1	0	D^*(2007)^0 + K^+ D^*(2010)^+ + K^0
B1(5721)^+	5725,9 ± 2,7	^1⁄2	1^+	0	0	+1	beobachtet: B^*0 + π^+
B1(5721)^0	5726,0 ± 1,3	^1⁄2	1^+	0	0	+1	dominant: B^*+ + π^−
Bs1(5830)^0	5828,63 ± 0,27	0	1^+	−1	0	+1	dominant: B^*+ + K^−
χc1(1P)	3510,67 ± 0,05	0^+	1^++	0	0	0	34%: J/ψ(1S) + γ
hc(1P)	3525,38 ± 0,11	0^−	1^+−	0	0	0	51%: ηc(1S) + γ
χc1(3872)	3871,69 ± 0,17	0^+	1^++	0	0	0	32%: D^0 + D^0 + π^0 24%: D^0 + D*^0
Zc(3900)	3887,2 ± 2,3	1^+	1^+−	0	0	0
Zc(4430)	4478 ± 18	1^+	1^+−	0	0	0
χc1(4140)	4146,8 ± 2,4	0^+	1^++	0	0	0
χc1(4274)	4274 ± 8	0^+	1^++	0	0	0
χb1(1P)	9892,78 ± 0,31	0^+	1^++	0	0	0	35%: Υ(1S) + γ
hb(1P)	9899,3 ± 0,8	0^−	1^+−	0	0	0	52%: ηb(1S) + γ
χb1(2P)	10255,46 ± 0,50	0^+	1^++	0	0	0	10%: Υ(1S) + γ 18%: Υ(2S) + γ
χb1(3P)	10513,4 ± 0,7	0^+	1^++	0	0	0	beobachtet: Υ(1S) + γ, Υ(2S) + γ, Υ(3S) + γ
Zb(10610)	10607,2 ± 2,0	1^+	1^+−	0	0	0
Zb(10650)	10652,2 ± 1,5	1^+	1^+−	0	0	0

Tensor-Mesonen

Teilchen	Masse (MeV/c^2)	${\displaystyle I^{G}}$	${\displaystyle J^{PC}}$	${\displaystyle S}$	${\displaystyle C}$	${\displaystyle B'}$	zerfällt vorwiegend in (>5 % der Zerfälle)
f2(1270)	1275,5 ± 0,8	0^+	2^++	0	0	0	84%: π + π 11%: π + π + π + π 5%: K + K
a2(1320)	1318,3 ± 0,6	1^−	2^++	0	0	0	70%: π + π + π 14%: η + π 11%: ω + π + π 5%: K + K
f′2(1525)	1517,4 ± 2,5	0^+	2^++	0	0	0	89%: K + K 10%: η + η
η2(1645)	1617 ± 5	0^+	2^−+	0	0	0
π2(1670)	1670,6 ± 2,9	1^−	2^−+	0	0	0	96%: π + π + π
a2(1700)	1705 ± 40	1^−	2^++	0	0	0
η2(1870)	1842 ± 8	0^+	2^−+	0	0	0
π2(1880)	1874 ± 26	1^−	2^−+	0	0	0
f2(1950)	1936 ± 12	0^+	2^++	0	0	0
f2(2010)	2011 ± 80	0^+	2^++	0	0	0
f2(2300)	2297 ± 28	0^+	2^++	0	0	0
f2(2340)	2345 ± 50	0^+	2^++	0	0	0
K2^*(1430)^+	1427,3 ± 1,5	^1⁄2	2^+	+1	0	0	50%: K + π 25%: K^*(892) + π 13%: K^*(892) + π + π 9%: K + ρ
K2^*(1430)^0	1432,4 ± 1,3	^1⁄2	2^+	+1	0	0	50%: K + π 25%: K^*(892) + π 13%: K^*(892) + π + π 9%: K + ρ
K2(1770)	1773 ± 8	^1⁄2	2^−	+1	0	0	dominant: K2^*(1430) + π
K2(1820)	1819 ± 12	^1⁄2	2^−	+1	0	0
D2^*(2460)^0	2460,7 ± 0,4	^1⁄2	2^+	0	+1	0	beobachtet: D^+ + π^− beobachtet: D^*(2010)^+ + π^−
D2^*(2460)^+	2465,4 ± 1,3	^1⁄2	2^+	0	+1	0	beobachtet: D^0 + π^+ beobachtet: D^*(2007)^0 + π^+
Ds2^*(2573)^+	2569,1 ± 0,8	0	2^+	+1	+1	0	beobachtet: D^0 + K^+
B2^*(5747)^+	5737,2 ± 0,7	^1⁄2	2^+	0	0	+1	beobachtet: B^0 + π^+ beobachtet: B^*^0 + π^+
B2^*(5747)^0	5739,5 ± 0,7	^1⁄2	2^+	0	0	+1	dominant: B^+ + π^− dominant: B^*^+ + π^−
Bs2^*(5840)^0	5839,85 ± 0,12	0	2^+	−1	0	+1	dominant: B^+ + K^−
χc2(1P)	3556,17 ± 0,07	0^+	2^++	0	0	0	19%: J/ψ(1S) + γ
ψ2(3823)	3822,2 ± 1,2	0^−	2^−−	0	0	0	beobachtet: χc1 + γ
χc2(3930)	3922,2 ± 1,0	0^+	2^++	0	0	0
χb2(1P)	9912,21 ± 0,31	0^+	2^++	0	0	0	19%: Υ(1S) + γ
Υ2(1D)	10163,7 ± 1,4	0^−	2^−−	0	0	0	beobachtet: Υ(1S) + γ + γ
χb2(2P)	10268,65 ± 0,50	0^+	2^++	0	0	0	9%: Υ(2S) + γ 6%: Υ(1S) + γ
χb2(3P)	10524,0 ± 0,8	0^+	2^++	0	0	0

Anmerkungen zu den neutralen Kaonen

Bei d​en neutralen Kaonen treten z​wei Komplikationen auf:[30]

• Wegen der Mischung der neutralen Kaonen sind das K_S und das K_L keine Eigenzustände der Strangeness. Sie sind aber Eigenzustände der schwachen Kraft, die für ihren Zerfall verantwortlich ist. Daher haben nur diese Teilchenzustände eine bestimmte Lebensdauer.
• Die in der Tabelle angegebenen Linearkombinationen für das K_S und das K_L sind nur näherungsweise richtig, da es eine kleine Korrektur auf Grund der CP-Verletzung gibt. Siehe CP-Verletzung bei Kaonen.

Diese Effekte g​ibt es grundsätzlich a​uch bei anderen Flavour-neutralen Mesonen. Die schwachen Eigenzustände werden allerdings n​ur bei d​en Kaonen a​ls eigene Teilchen betrachtet, d​a sie drastisch unterschiedliche Lebensdauern haben.[30]

Anmerkung zu (fehlenden) Mesonen mit Top-Quarks

Auch w​enn die Quark-Zusammensetzungen dt, ut, st, ct, bt, td, tu, ts, tc, tb u​nd tt v​on der Notation möglich sind, g​ibt es k​eine Mesonen m​it Top-Quark-Inhalt, d​a dieses Quark i​m Gegensatz z​u allen anderen Quarks w​eit vor d​er Zeit zerfällt, d​ie benötigt wird, u​m Hadronen (Mesonen o​der Baryonen) z​u bilden.

Siehe auch

• Liste der Baryonen

Literatur

• K. Namakura et al. (Particle Data Group): Review of Particle Physics. In: Journal of Physics G. 37, Nr. 7A, 2010, S. 075021. bibcode:2010JPhG...37g5021N. doi:10.1088/0954-3899/37/7A/075021.
• M.S. Sozzi: Parity. In: Discrete Symmetries and CP Violation: From Experiment to Theory. Oxford University Press, 2008a, ISBN 0-19-929666-9, S. 15–87.
• M.S. Sozzi: Charge Conjugation. In: Discrete Symmetries and CP Violation: From Experiment to Theory. Oxford University Press, 2008a, ISBN 0-19-929666-9, S. 88–120.
• M.S. Sozzi: CP-Symmetry. In: Discrete Symmetries and CP Violation: From Experiment to Theory. Oxford University Press, 2008c, ISBN 0-19-929666-9, S. 231–275.
• K. Gottfried, V.F. Weisskopf: Hadronic Spectroscopy: G-parity. In: Concepts of Particle Physics, Band 2. Oxford University Press, 1986, ISBN 0-19-503393-0, S. 303–311.
• J.W. Cronin: CP Symmetry Violation – The Search for its origin (PDF; 277 kB) In: Nobel Lecture. The Nobel Foundation. 1980. Abgerufen am 21. Juni 2011.
• V.L. Fitch: The Discovery of Charge-Conjugation Parity Asymmetry (PDF; 110 kB) In: Nobel Lecture. The Nobel Foundation. 1980. Abgerufen am 21. Juni 2011.
• M. Gell-Mann: A Schematic of Baryons and Mesons. In: Physics Letters. 8, Nr. 3, 1964, S. 214–215. bibcode:1964PhL.....8..214G. doi:10.1016/S0031-9163(64)92001-3.
• E. Wigner: On the Consequences of the Symmetry of the Nuclear Hamiltonian on the Spectroscopy of Nuclei. In: Physical Review. 51, Nr. 2, 1937, S. 106–119. bibcode:1937PhRv...51..106W. doi:10.1103/PhysRev.51.106.
• W. Heisenberg: Über den Bau der Atomkerne I. In: Zeitschrift für Physik. 77, Nr. 1-2, 1932, S. 1–11. bibcode:1932ZPhy...77....1H. doi:10.1007/BF01342433.
• W. Heisenberg: Über den Bau der Atomkerne II. In: Zeitschrift für Physik. 78, Nr. 3-4, 1932, S. 156–164. bibcode:1932ZPhy...78..156H. doi:10.1007/BF01337585.
• W. Heisenberg: Über den Bau der Atomkerne III. In: Zeitschrift für Physik. 80, Nr. 9-10, 1932, S. 587–596. bibcode:1933ZPhy...80..587H. doi:10.1007/BF01335696.

Weblinks

• Particle Data Group – The Review of Particle Physics

Einzelnachweise

1. P.A.Zyla et al. (2020): Particle listings – π^± (PDF; 117 kB)
2. P.A.Zyla et al. (2020): Particle listings – π⁰ (PDF; 95 kB)
3. K.A. Olive et al. (2015): Particle listings – η (PDF; 149 kB)
4. J. Beringer et al. (2012): Particle listings – η′ (PDF; 174 kB)
5. M. Tanabashi et al. (2018): Particle listings – η_c (PDF; 214 kB)
6. M. Tanabashi et al. (2019): Particle listings – η_b (PDF; 60 kB)
7. K.A. Olive et al. (2015): Particle listings – K^± (PDF; 337 kB)
8. K.A. Olive et al. (2015): Particle listings – K⁰ (PDF; 69 kB)
9. K.A. Olive et al. (2015): Particle listings – K_S⁰ (PDF; 135 kB)
10. K.A. Olive et al. (2015): Particle listings – K_L⁰ (PDF; 413 kB)
11. M. Tanabashi et al. (2018): Particle listings – D^± (PDF; 375 kB)
12. C. Patrignani et al. (2016): Particle listings – D⁰ (PDF; 687 kB)
13. M. Tanabashi et al. (2018): Particle listings – D_s^± (PDF; 279 kB)
14. P.A. Zyla et al. (2020): Particle listings – B^± (PDF; 1,38 MB)
15. P.A. Zyla et al. (2020): Particle listings – B⁰ (PDF; 1,65 MB)
16. P.A. Zyla et al. (2020): Particle listings – B_s⁰ (PDF; 562 kB)
17. M. Tanabashi et al. (2019): Particle listings – B_c^± (PDF; 112 kB)
18. J. Beringer et al. (2013): Particle listings – ρ (PDF; 180 kB)
19. J. Beringer et al. (2012): Particle listings – ω(782) (PDF; 182 kB)
20. M. Tanabashi et al. (2018): Particle listings – φ (PDF; 218 kB)
21. C. Patrignani et al. (2016): Particle listings – J/ψ (PDF; 494 kB)
22. J. Beringer et al. (2012): Particle listings – Υ(1S) (PDF; 101 kB)
23. C. Patrignani et al. (2017): Particle listings – K^*(892) (PDF; 117 kB)
24. C. Patrignani et al. (2016): Particle listings – D^*(2010)^± (PDF; 58 kB)
25. C. Patrignani et al. (2016): Particle listings – D^*(2007)⁰ (PDF; 51 kB)
26. K.A. Olive et al. (2014): Particle listings – D_s^*± (PDF; 48 kB)
27. M. Tanabashi et al. (2019): Particle listings – B^* (PDF; 38 kB)
28. J. Beringer et al. (2012): Particle listings – B_s^* (PDF; 37 kB)
29. C. Patrignani et al. (2016) and 2017 update: Rewiews – Non q-qbar mesons (PDF; 125 kB)
30. J.W. Cronin (1980)