Relativistisches Additionstheorem für Geschwindigkeiten

Das Relativistische Additionstheorem für Geschwindigkeiten besagt, wie die Geschwindigkeit ${\displaystyle {\vec {u}}}$ eines Objekts in einem bestimmten Bezugssystem zu bestimmen ist, wenn sich das Objekt mit einer Geschwindigkeit ${\displaystyle {\vec {u}}'}$ gegenüber einem zweiten Bezugssystem bewegt, das sich selbst gegenüber dem ersten mit einer Geschwindigkeit ${\displaystyle {\vec {v}}}$ bewegt. Das Theorem kann aus der Lorentztransformation für gegeneinander bewegte Inertialsysteme hergeleitet werden.

In der klassischen Mechanik werden Geschwindigkeiten vektoriell addiert (${\displaystyle {\vec {u}}={\vec {u}}'+{\vec {v}}}$) und haben daher keine obere Schranke. Da aber nach der speziellen Relativitätstheorie die Geschwindigkeit eines Objekts die Lichtgeschwindigkeit ${\displaystyle c}$ nicht überschreiten kann, können die klassischen Gleichungen nur eine Näherung sein. Unterschiede machen sich bemerkbar, wenn eine oder beide der zu addierenden Geschwindigkeiten nicht mehr vernachlässigbar klein gegenüber der Lichtgeschwindigkeit sind.

Das Relativistische Additionstheorem für Geschwindigkeiten i​st durch Messungen bestätigt worden.

Definition

Diagramm zur relativistischen Addition der gleichgerichteten Geschwindigkeiten ${\displaystyle u_{x}'}$ und ${\displaystyle v,}$
jeweils ausgedrückt in Bruchteilen der Lichtgeschwindigkeit ${\displaystyle c}$ (Erläuterungen s. Artikeltext).
Die Konturlinien zeigen die resultierende Geschwindigkeit ${\displaystyle u_{x},}$ ebenfalls normiert auf ${\displaystyle c}$
(Abstufung geändert für ${\displaystyle {\tfrac {u_{x}}{c}}>0{,}9}$).
Je größer die beiden Ausgangsgeschwindigkeiten, desto stärker weicht das Ergebnis von der arithmetischen Addition ab:
auch die resultierende Geschwindigkeit wird die Lichtgeschwindigkeit nicht überschreiten.

Ein Beobachter ${\displaystyle {\mathcal {B}}^{\prime }}$ bewege sich gegenüber dem Beobachter ${\displaystyle {\mathcal {B}}}$ mit der Geschwindigkeit ${\displaystyle v}$ in Richtung der ${\displaystyle x}$-Achse. Für den Beobachter ${\displaystyle {\mathcal {B}}^{\prime }}$ bewege sich ein Körper mit der Geschwindigkeit u' ${\displaystyle =(u_{x}^{\prime },u_{y}^{\prime },u_{z}^{\prime })\,.}$ Dann hat dieser Körper für den Beobachter ${\displaystyle {\mathcal {B}}}$ die Geschwindigkeit ${\displaystyle {\vec {u}}}$ mit den Komponenten

${\displaystyle u_{x}={\dfrac {u_{x}'+v}{1+{\dfrac {u_{x}'\,v}{c^{2}}}}}\qquad \qquad \Leftrightarrow {\dfrac {u_{x}}{c}}={\dfrac {{\dfrac {u_{x}'}{c}}+{\dfrac {v}{c}}}{1+{\dfrac {u_{x}'}{c}}\cdot {\dfrac {v}{c}}}}}$

${\displaystyle u_{y}={\dfrac {u_{y}'{\sqrt {1-\left({\dfrac {v}{c}}\right)^{2}}}}{1+{\dfrac {u_{x}'\,v}{c^{2}}}}}=u_{y}'\,{\dfrac {1}{\gamma \left(1+{\dfrac {u_{x}'\,v}{c^{2}}}\right)}}}$

${\displaystyle u_{z}={\dfrac {u_{z}'{\sqrt {1-\left({\dfrac {v}{c}}\right)^{2}}}}{1+{\dfrac {u_{x}'\,v}{c^{2}}}}}=u_{z}'\,{\dfrac {1}{\gamma \left(1+{\dfrac {u_{x}'\,v}{c^{2}}}\right)}}}$

mit

• der Lichtgeschwindigkeit ${\displaystyle c}$ und
• dem Lorentzfaktor (der stets größer gleich 1 ist)

${\displaystyle \gamma ={\frac {1}{\sqrt {1-(v/c)^{2}}}}}$

Koordinatenfrei ausgedrückt: Die resultierende Geschwindigkeit ${\displaystyle {\vec {u}}}$ ergibt sich aus der einfachen Addition ${\displaystyle {\vec {u}}'+{\vec {v}}}$ der Geschwindigkeiten ${\displaystyle {\vec {u}}}$ und ${\displaystyle {\vec {v}}}$ mit folgenden Modifikationen:

• Die Geschwindigkeit ${\displaystyle {\vec {u}}}$ ist um den Faktor ${\displaystyle 1+{\tfrac {{\vec {u}}'\cdot {\vec {v}}}{c^{2}}}}$ kleiner.
• Die Komponenten der Geschwindigkeit ${\displaystyle {\vec {u}}}$ senkrecht zu ${\displaystyle {\vec {v}}}$ sind zusätzlich um den Faktor ${\displaystyle \gamma }$ kleiner.

Interpretation

Sind d​ie beteiligten Geschwindigkeiten s​ehr klein gegenüber d​er Lichtgeschwindigkeit

${\displaystyle v\ll c\Leftrightarrow {\frac {v}{c}}\ll 1\,,}$

so unterscheidet s​ich der Nenner (und a​uch der Term u​nter der Wurzel i​m Zähler) k​aum von 1

${\displaystyle \Rightarrow 1+{\frac {u_{x}'\,v}{c^{2}}}\approx 1\,,\qquad {\sqrt {1-\left({\frac {v}{c}}\right)^{2}}}={\frac {1}{\gamma }}\approx 1\,,}$

und e​s ergibt s​ich in g​uter Näherung d​ie klassische nichtrelativistische Geschwindigkeitsaddition:

${\displaystyle {\begin{aligned}\Rightarrow u_{x}&\approx u_{x}'+v\\u_{y}&\approx u_{y}'\\u_{z}&\approx u_{z}'\,.\end{aligned}}}$

Beispiel: In einem mit ${\displaystyle v=200\ \mathrm {km/h} }$ fahrenden Zug ${\displaystyle {\mathcal {B}}^{\prime }}$ läuft eine Person mit ${\displaystyle u_{x}^{\prime }=5\ \mathrm {km/h} }$ relativ zum Zug in Fahrtrichtung. Die von einem am Bahndamm stehenden Beobachter ${\displaystyle {\mathcal {B}}}$ gemessene Geschwindigkeit ${\displaystyle u_{x}}$ der Person ist gerade mal um 0,17 nm/h langsamer als die bei einfacher Addition erhaltenen ${\displaystyle u_{x}^{\prime }+v=205\ \mathrm {km/h} }$. Zum Vergleich: Der Durchmesser eines Atoms liegt in der Größenordnung von 0,1 nm. Das heißt, der „Zugläufer“ kommt in der Stunde knapp zwei Atomdurchmesser weniger weit, als man es bei nichtrelativistischer Rechnung erwarten würde. Dies ist bei einer zurückgelegten Strecke von 205 km in den meisten Fällen vernachlässigbar, zumal das häufig übersehene Gesetz der gültigen Ziffern die Zahl der signifikanten Stellen begrenzt.

Für Geschwindigkeiten n​ahe der Lichtgeschwindigkeit ergeben s​ich jedoch deutliche Abweichungen v​on der nichtrelativistischen Additionsregel, vgl. d​ie folgenden Beispiele.

Folgerungen

Als Folge d​es Additionstheorems k​ann auch d​urch Überlagerung zweier Geschwindigkeiten d​ie Lichtgeschwindigkeit n​icht übertroffen werden.

1. Beispiel

Es seien

${\displaystyle v=0{,}75c\quad }$ und ${\displaystyle \quad u_{x}'=0{,}75c\,.}$

Dann ist

${\displaystyle u_{x}={\frac {0{,}75c+0{,}75c}{1+0{,}75\cdot 0{,}75}}={\frac {1{,}5c}{1{,}5625}}=0{,}96c<c}$

und n​icht etwa 1,5c.

2. Beispiel

Ist die Geschwindigkeit ${\displaystyle {\vec {u}}}$ für den Beobachter ${\displaystyle {\mathcal {B}}^{\prime }}$ gleich der Lichtgeschwindigkeit, dann ist sie es auch für den Beobachter ${\displaystyle {\mathcal {B}}.}$

Sind z​um Beispiel

${\displaystyle u_{x}'=0\,,\quad u_{y}'=c\,,\quad u_{z}'=0\,,}$

dann ergeben sich

${\displaystyle u_{x}=v\,,\quad u_{y}=c/\gamma \,,\quad u_{z}=0\,.}$

Damit folgt

${\displaystyle {\sqrt {u_{x}^{2}+u_{y}^{2}+u_{z}^{2}}}={\sqrt {v^{2}+c^{2}\left(1-{\frac {v^{2}}{c^{2}}}\right)}}={\sqrt {c^{2}}}=c\,.}$

Herleitung

Um das Formelbild zu vereinfachen, werden alle Geschwindigkeiten als Vielfache der Lichtgeschwindigkeit in natürlichen Einheiten angegeben. Dann haben Zeit und Länge dieselbe Maßeinheit und die dimensionslose Lichtgeschwindigkeit beträgt ${\displaystyle c=1.}$

Aus der inversen Lorentz-Transformation (Ersatz von ${\displaystyle v}$ durch -${\displaystyle v}$)

${\displaystyle t={\frac {t'+v\,x'}{\sqrt {1-v^{2}}}}\ ,\quad x={\frac {x'+v\,t'}{\sqrt {1-v^{2}}}}\ ,\quad y=y'\ ,\quad z=z'}$

folgt für d​ie Differentiale, d​a die Transformation linear ist,

${\displaystyle \mathrm {d} t={\frac {\mathrm {d} t'+v\,\mathrm {d} x'}{\sqrt {1-v^{2}}}}\ ,\quad \mathrm {d} x={\frac {\mathrm {d} x'+v\,\mathrm {d} t'}{\sqrt {1-v^{2}}}}\ ,\quad \mathrm {d} y=\mathrm {d} y'\ ,\quad \mathrm {d} z=\mathrm {d} z'\,.}$

Daher folgt für die Geschwindigkeiten, die der Beobachter ${\displaystyle {\mathcal {B}}}$ ermittelt,

${\displaystyle u_{x}={\frac {\mathrm {d} x}{\mathrm {d} t}}={\frac {\mathrm {d} x'+v\,\mathrm {d} t'}{\mathrm {d} t'+v\,\mathrm {d} x'}}={\frac {{\frac {\mathrm {d} x'}{\mathrm {d} t'}}+v}{1+v\,{\frac {\mathrm {d} x'}{\mathrm {d} t'}}}}={\frac {u_{x}'+v}{1+v\,u_{x}'}}\ ,}$

${\displaystyle u_{y}={\frac {\mathrm {d} y}{\mathrm {d} t}}={\frac {\mathrm {d} y'{\sqrt {1-v^{2}}}}{\mathrm {d} t'+v\,\mathrm {d} x'}}={\frac {{\frac {\mathrm {d} y'}{\mathrm {d} t'}}{\sqrt {1-v^{2}}}}{1+v\,{\frac {\mathrm {d} x'}{\mathrm {d} t'}}}}={\frac {u_{y}'{\sqrt {1-v^{2}}}}{1+v\,u_{x}'}}\ ,}$

${\displaystyle u_{z}={\frac {\mathrm {d} z}{\mathrm {d} t}}={\frac {\mathrm {d} z'{\sqrt {1-v^{2}}}}{\mathrm {d} t'+v\,\mathrm {d} x'}}={\frac {{\frac {\mathrm {d} z'}{\mathrm {d} t'}}{\sqrt {1-v^{2}}}}{1+v\,{\frac {\mathrm {d} x'}{\mathrm {d} t'}}}}={\frac {u_{z}'{\sqrt {1-v^{2}}}}{1+v\,u_{x}'}}\ .}$

Aufgelöst n​ach den gestrichenen Variablen ergeben s​ich folgende Beziehungen:

${\displaystyle u_{x}'={\frac {u_{x}-v}{1-v\,u_{x}}}\ ,\quad u_{y}'={\frac {u_{y}{\sqrt {1-v^{2}}}}{1-v\,u_{x}}}\ ,\quad u_{z}'={\frac {u_{z}{\sqrt {1-v^{2}}}}{1-v\,u_{x}}}\ .}$

Weblinks