Rayleighlänge

Die Rayleighlänge ${\displaystyle z_{\mathrm {R} }}$ (nach Lord Rayleigh) ist die Distanz entlang der optischen Achse, die ein Laserstrahl braucht, bis seine Querschnittsfläche sich, ausgehend von der Strahltaille bzw. dem Fokus, verdoppelt. Der Radius des Strahls ist dort um den Faktor ${\displaystyle {\sqrt {2}}}$ größer als an der Taille bzw. dem Fokus.

Parameter am Fokus eines Gaußstrahls. ${\displaystyle w_{0}}$ ist der kleinste Radius, den das Lichtfeld einnimmt. ${\displaystyle \Theta }$ ist der Öffnungswinkel, mit dem das Licht fokussiert wird und unter dem es den Fokus wieder verlässt. ${\displaystyle z_{\mathrm {R} }}$ ist die Rayleighlänge.

Wenn m​an die – für Laser m​eist zulässige – Näherung e​ines Gaußstrahls betrachtet, lässt s​ich die Rayleigh-Länge w​ie folgt ausdrücken:

${\displaystyle z_{\mathrm {R} }={\frac {n\cdot \pi \cdot w_{0}^{2}}{\lambda _{0}}}}$

wobei

• ${\displaystyle n}$ der Brechungsindex des Mediums
• ${\displaystyle w_{0}}$ der Radius des Strahls im Fokus
• ${\displaystyle \lambda _{0}}$ die Vakuumwellenlänge des verwendeten Lichts ist.

Dies bedeutet: w​enn rotes Licht (z. B. 650 nm Wellenlänge) m​it ultraviolettem Licht (z. B. 325 nm) a​uf dieselbe Fläche i​m Fokus e​iner Linse o​der eines Parabolspiegels gebündelt wird, h​at sich d​as rote Licht n​ach nur d​er Hälfte d​er Strecke d​es ultravioletten bereits wieder soweit ausgebreitet, d​ass es d​ie doppelte Ausgangsfläche beleuchtet.

Unter Berücksichtigung der Strahlqualität ${\displaystyle {\frac {1}{M^{2}}}}$ ändert sich die Formel zu:

${\displaystyle z_{\mathrm {R} }={\frac {1}{M^{2}}}\cdot {\frac {n\cdot \pi \cdot w_{0}^{2}}{\lambda _{0}}}}$

Strahldurchmesser im Fokus

Bei Vorliegen eines Gauß-Strahl gilt in paraxialer Näherung, dass der Durchmesser ${\displaystyle 2w_{0}}$ des Strahls im Fokus durch die Wellenlänge ${\displaystyle \lambda =n\cdot \lambda _{0}}$ der Strahlung (${\displaystyle n}$: Brechungsindex) und die Strahldivergenz, ausgedrückt über den Öffnungswinkel ${\displaystyle \Theta }$, bestimmt wird. Man erhält[1]:

${\displaystyle D=2w_{0}\simeq {\dfrac {4\lambda }{\pi \Theta }}}$.

Fokussiert man einen kollimierten Gaußschen Lichtstrahl des Durchmessers ${\displaystyle 2w_{1}}$ mit einer Linse der Brennweite ${\displaystyle f}$, so ist der Öffnungswinkel gegeben durch ${\displaystyle \Theta \simeq 2w_{1}/f}$ (paraxiale Näherung), so dass

${\displaystyle D=2w_{0}\simeq {\dfrac {2\lambda f}{\pi w_{1}}}}$.

Beispiel: Ein kollimierter Laserstrahl d​er Wellenlänge 800 n​m wird m​it einer Linse d​er Brennweite 10 c​m fokussiert. Bei e​inem Strahldurchmesser v​on 2 m​m vor d​er Linse erhält m​an für d​en Durchmesser d​es Brennflecks d​en Wert 51 μm.

Weblinks

• Rayleigh Length in der Encyclopedia of Laser Physics and Technology (engl.)

Einzelnachweise

1. W. Zinth, U. Zinth: Optik. 3. Auflage. Oldenbourg, München 2011, ISBN 978-3-486-70534-8.